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Fünfzehntes Kapitel. Innere Ballistik.
Schreibt man diese Gleichungen
worin B=
1
1,5
(ZX-B) +
-
-
α
α
1
YXB=
8
3
dzX-8
= k - xx
1 dl x x -8 + Zx o~3
dzxo
dYX
dxx-8 dxx
βα
(54)
ist, so erkennt man, daß YX˜³ und ZX-³ bloße
Ο
Funktionen von XX sind. Dadurch kommt eine Art Ähnlichkeit der
Bewegungen zum Ausdruck: gleichen Werten von XX entsprechen
proportionale Geschwindigkeiten. Also gilt dasselbe für die theoretischen
Höchstdrucke, die demnach demselben Werte von XX entsprechen.
Gehört der theoretische Höchstdruck zu einem Werte von Y, der größer
ist als Eins, so wird er praktisch nicht erreicht. Der wirklich erreichte
Höchstdruck ist dann der am Ende der vollständigen Pulververbren-
nung, wo also Y=1 ist, und wird wie oben erhalten aus (47).
§ 83. Ansatz zur Lösung bei allgemeinem Brenngesetz.
Nimmt man kein besonderes Brenngesetz an, sondern hat man em-
pirisch die Beziehung gefunden:
so erhält man vermittelst
F(1) =
dt
di'
p
-
ат
wds
dT
wds
dv
und dt=
do + Bdi
=
ων
이름
​·
T
die Differentialgleichung:
& ( ' + B)
=
ω
D' + B
V
zu der die Energiegleichung (32) kommt:
'+B
D
2
m
•
T
T' (k − 1) (E i — T — A)
zwei Differentialgleichungen erster Ordnung für die Funktionen
B 1
von i. Setzt man v+Bi=B·X, T+A = E·Z, E*%
-
1
=
und T
1
SO
K
9
dz
KZ+X
dX
wird die Energiegleichung: i
=
Eliminiert man hiermit i
dz
K+
dx
aus dem Brenngesetz, so bekommt man: