§ 82. Lösung nach Emery für konstante Emission.
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tion von Xo, eine,,Kurve der Höchstdrucke" mit rein numerischen Koeffi-
zienten; infolgedessen wird auch Z eine solche Funktion von X.. Jeder
Schuß mit gemessenem Höchstdruck gibt einen Punkt dieser Kurve der
Höchstdrucke.
Die Gleichungen gelten nur, bis das Pulver verbrannt ist. Dann ist
0-¹(Y)=1 und die Energiegleichung (45) wird:
und ergibt:
1 dz
k-1 dlx
-=
Z+1
(1 - Z) X-1 = const.,
also, da dann für i=1 der Höchstdruck erreicht wird:
Für den Druck wird
p
=
E
wh
I=()*
•
Z' =
insbesondere für den Höchstdruck
E 1-Z
·
wh X
·
(48)
(49)
(k-1),
(50)
E(k-1) 1-Z⭑
P*
=
wh
X*
(51)
§ 82. Lösung nach Emery für konstante Emission.
Der älteren Annahme einer bei konstantem Druck konstanten line-
aren Brenngeschwindigkeit & kann man als neuere Annäherung versuchs-
di
weise gegenüberstellen, daß die kubische Brenngeschwindigkeit
dt
also die Aussendung der Pulvergase konstant ist. Dann ist (i) = const.
also unter Vernachlässigung von i。 (i) =
Konstante ist. Nimmt man dann
C
=-
1
Φω
Y=i,
so werden die Gleichungen
=
k
V
m
-
2
1 dz
1 dUX
di
=
pi, wo eine
❤(i)
}
(52)
+z
Z¹
dY
dX
=((c)
dx
(53)