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Fünfzehntes Kapitel. Innere Ballistik.
Also wird
HV
λ
FR
2·π
·
und
μ
F2
=π
•
$2
22
Bei allgemeineren
Formen müßte man also
und
HV FK
F2
52
als Formfaktoren des Pulvers
einführen. Von ihrer Größe hängt die ,,Ausstrahlung" des Blättchens
Für flache Blättchen, wo m und n klein sind, ist a nahezu 1,
ab.
λ = m + n
a
m² + mn+n²
1+m+ n
nahezu m+n, also um so größer, je flacher
λ
-
die Blättchen. Die Erfahrung hat ergeben, daß, wenigstens für sehr flache
λ
Blättchen, der spezifische Druck f des Pulvers proportional ist*). Die
Pulverkonstante f ist also das Produkt aus einem Formfaktor und einem
Stoffaktor. Die Gleichungen:
α
2(1+m+n) — 6 (mtntmn)=(1−m)2+(1 – a)2 + (m – n),
2(1+
2
2
-
n)²
1
2 (1 + 1 + 1) — 6 (1 + 1 + 1) − (1 − 1)" + (1 - 4)² + ( ~~~~ )*
m
n
m
n
mn
ergeben
λ 1
3
und
μ 1
12 3
=
=
m
n
n
; und die oberen Grenzen werden nur beim
Würfel (m = n = 1) erreicht. Für die Kugel erreichen
größten Werte **).
HV
FK
und
ihre
F2
52
Bei Körnerformen, deren Oberfläche von mehrfachem Zusammenhange
ist, wird der Koeffizient u im Falle eines Zusammenhanges gerader Ordnung
gleich Null. Für zylindrische Röhren oder Ringe mit den Radien R, r, der
π (h-2e) (R+r) (R—r—2e)
Höhe h wird i
-
1
-
= (1 + ẞ) ε − ẞ ε², wo ε=
•h• (R+r) (R − r)
2 e
-
1-(1-8) (1 — Bɛ)
e
R
r
Ꭱ r
bzw. 2
• 2 1/2, B =
h
bzw.
ist,
h
R
-
h
―
r
je nachdem welche der beiden Größen h oder Rr die kleinere, also die
Korndicke (doppelter Kornhalbmesser) ist.
§ 78. Brenngesetze.
Die zweite Hauptgleichung der inneren Ballistik.
de
dt
Ist die lineare Brenngeschwindigkeit ė= des Pulvers groß (klein),
so heißt das Pulver scharf (mild). Die Brenngeschwindigkeit è muß ab-
hängen von dem Druck p, unter dem das Pulver verbrennt, und von
Emery, Mémorial des poudres et salpêtres 14 (1907/8) S. 134.
**) Minkowski, Werke II, S. 127.