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Elftes Kapitel. Die Flugbahn als nichtebene Kurve.
partikuläre Lösungen für a, wenn σ und die Wurzeln
Gleichung sind:
Ao-Cro+1=0,
C r± √4
der
2 A
(13)
und es ist
-i født
xe
α=
+he-ifrat
4
(14)
α
die allgemeine Lösung für die betreffende Zone. Aus ihr ergibt sich die
spezielle Lösung dieser Zone, indem man x und 2 so bestimmt, daß a und
& gegebene Anfangswerte haben.
Die Drehgeschwindigkeit r ist groß und infolge günstiger Geschoß-
form und Gewichtsverteilung ist jedenfalls anfänglich (w = f nicht sehr
Δ C2+2 f
4 A2 A
groß. Daher ist anfangs 442
schieden, also
=
C242
von
nicht sehr ver-
442
Cr
Cr
T =
+
groß und etwas kleiner als
2 A
2 A
A
(15)
Cr
f
σ =
klein und etwas größer als
2 A
2 A
Cr
2 f
Mit wachsendem f nimmt ab, σ wächst. Hat σ den Wert
Cr
2 A
und t
Cr
=
den Wert erreicht, so ist ot, C2r2 = 4 Af, 40. Diesen Zeit-
punkt nennen wir die Stabilitätsgrenze und die Stabilitätsdis-
kriminante. Nur im Gebiete der Stabilität >o läßt sich
1
durch
Δ
lineare Funktionen der Zeit zonenweise approximieren, gilt also die Formel
(14) für a.
=
Es kann , also fw Null und negativ werden *), wenn der Schwer-
punkt weit vorn liegt, oder wenn der Sog am Boden stark wirkt. Dann
bleibt positiv und die Bewegung bleibt stabil, a klein, die Geschoß-
achse nahe der Bahntangente: der Sog wirkt stabilisierend. Anderer-
seits ist es aber unerwünscht, die Widerstandsverzögerung durch starken
Sog infolge ungünstiger Bodenform zu vergrößern. Mit günstiger Boden-
form muß man also Kopflastigkeit zu verbinden suchen, um möglichste
Stabilität zu erreichen. Aluminiumzünder sind deshalb für die Stabilität
des Fluges ungünstiger als Messingzünder.
*) Bei kleinen Geschwindigkeiten scheint dies nach den Kummerschen Versuchen
(s. S. 21) nicht der Fall zu sein; für große Geschwindigkeiten ist es nicht festgestellt.